为碰撞截面。

截面的量纲与面积的量纲相同，单位是靶恩， 1b=1024bsp;.。

如果碰撞为弹性散射，相应的截面称为弹性截面，如果碰撞为非弹性散射，相应的截面称为非弹性截面。

1909年的时候。

卢瑟福进行了α粒子散射实验，并在此实验的基础上建立了原子的核式结构模型，开创了原子物理学的新天地。

该实验也为后人提供了一种用散射手段研究物质结构的方法，对近代物理的发展产生了深刻的影响，并在近现代物理学诸多领域中有着广泛的应用。

在经典力学里。

粒子的运动有着确定的轨道，所以经典散射的关键也是求出轨道，即找出散射角与碰撞参数的关系，这里当然就要用到牛顿运动定律。

大多数对卢瑟福散射公式的证明都利用了牛顿第二定律或比耐公式，还有利用圆锥曲线的基本知识并结合参数的几何方法等等。

“设入射横截面上dσ面积元内的入射粒子被散射后位于大小为dΩ的立体角中，显然，dσ越大， dΩ也就越大。“

大于手中的粉笔哒哒哒的在黑板上进行着板书，同时飞快的说道：

“定义二者的比值为微分散射截面，即 d(θ)=dσdΩ。”

“而 dσ=bdbdφ，dΩ=sinθdθdφ，所以 d(θ)=bsinθ|dbdθ”

“上面的表达式中出现了绝对值符号，随着碰撞参数b的增大，散射角将减小，故 db/dθ是负值，而我们定义的微分截面为正值。”

“但实际上在核聚变情景中，α粒子的轨道并非是双曲线的一支，而是两支。”

“这点可以在数学上通过分离变量并积分得到，也可以从赵忠尧同志他们的元强子模型中得出。”

后世学过理论物理